集电极余弦电流脉冲的分解

  由图良2省已知，当晶体管特性曲线理想化后,丙类工作状态 韵集电极电流脉冲是尖顶金弦脉冲。这适用壬欠压或临界状态， 如为过压状态，则电流波形为四顶脉冲〔理由见I、3节〕。不论 是哪种情况，这些电流都是周期性脉冲序列，可以用傅里叶级数求 系数的方法，来求出它的直流、基波与各次谐波的数值。下面只讨 谂尖顶余弦脉冲电流的分解。参阅图艮3-3，一个尖顶、余弦脉冲 的主要参量是脉冲髙度与通角凡。知退了这两个值，脉冲 的形状便可完全确定。因庇，我们首先求出扎与“1^的公式，然 后再对脉冲进行分解

     为了说明各种工作状态的优缺点稍正确调节 放大器，就惑须了磨工作我态随这几个参数而变化的情况。如果 维持三个电芘-數不变，那么工作状态就取决于义。此时各种电 疏、输出电茁、功率与效率等随&而变化的曲线，就叫负载特挫 《曲线〕。在讨论负载特性之前，应先讨论动态特性。

   所谓动态特性是和静态特性翻对应而言的。我们知道，晶体 管的静态特性是在集电极电路内没有负载阻抗的条件下获得的， '例如，维持集电极电压仰不变，改变基极电压作，就可求出 ^^静态特性曲线族。如枭集电极电路有负载阻抗，则当改变扑使 ‘ 知变化时，由于负载上有电座降，就必然同时引起約的变^这 样，在考虑了负载的反作掛后，所获得的此、卯与、的关系曲线 駄叫做动态特性（曲线氕最常用的是当約、即同时交化时，表录 ，〜关系的动态恃姓曲线（有时也叫负载线或工作路〉。由于聶 -体管特姓曲线实际上不是直线，0此，实际的动态特性曲线或工作 路也不是直线。以下将证明，当晶体管静态-性曲线理想化为拆 线，而且放大器工作于负载回路谐振状态(即负载为纯电阻性时， 动态特性曲线也是一条直线。 ‘