晶休管功率敖大器的高频特性

  晶体管在髙频大信号工作时，它的内部物理过程相当复杂。上 节结尾时已指出，当频率升髙时，晶体管的输出电流实际值减小， 而且有额外的相移#产生上述现象的原因主要是少数载流子在基 极扩散的渡越时间和结的势垒电容的影响。通常在/，(^/&(即 进入中频区后；)时,榦要考虑上述因素的影响。

图6.4-100是低频大信号丙类工作时的发射极电流脉沖波
5 6.4-1 在低频粕蒿頻：^作肘的爱射极电统脉冲波形

形，它的通角芳脉冲为尖顶佘弦状(：欠庋或临界时〉。随着工 作频率升髙到一定程度后,发射极电流出现了负脉冲”如图(^)所 丨 示。这负脉冲的髙度6与宽度激都随频率的升高而增加。这脉 ’ 祌波形可用示波器采观察。严格计算这正、负脉冲各分量是困难： 的。诅在工程计算允谇的忉〜误差范围内，正、负脉冲都可 ’~
以认为是佘弦脉冲。

为什么发射极电流,出现负脉冲呢？这是由于少数载流子在 基区渡越时间所引起的，.或者说是@于在基区内的空间龟荷賭存 效应所引起的。当犮射极电压对干-极豉成反向偏置（截止〕时，

I

在基区内储存的非平衝少数载流〒来不及扩散到集电极，又被这 反向偏置所形成的电场重新推斥回发紂极，形成了负脉冲。同时， 主脉冲的髙度也有些降低。此外，频率升髙后，增加了通过发射结 ‘ 电容的电流，使基极电阻上的电压降增大，因而结电茁下降。结果

： 减少了由发射极&人基区的载流子，|也使主电流脉冲高度降低。

二 实验证明〜1,正脉冲的通角I与频率无关，负脉冲的通角

此处-为少数载流子由发射极扩散到集电极的渡越时间。 晶体瞥的静态特性是在直流或低频的情况下測得的，完全不 能反映以上的特性。因此，不能用静态特性曲线来解决晶体管往 高㈣信号工作的问题。

现在来讨论集电极电流的波形。通过大'量的实验（从示波器 上观察波形）证辨，如杲频率不超过手册上所给定的该型号晶体营 的最髙工作频率,并且工作于欠压或临界牧态，则集电极电流波形 实际上仍为尖顶余弦脉冲。只有在频率的髙端，脉冲顶部对于垂-直轴才有点不对辱，且振幅略有下降。图丄4-2表示集电极电流 ^臉冲与发射极电流“脉冲的关系，以及由这二者之差所获得 的塞极电淹4的波形。集电极电流脉冲崃点落后于发射极电流 脉冲峰点的角度0 = 0、这是由于非平衡少数载泳子从发射极到 集电极的平均渡越时间所引起的。、集电极电流与发射极电流几乎

是同时产生的，直到基区储存的非平衡少鹈载流子全部消失时,发 射极反向电流下降到零,集电极电流才等于零。因而频率增高后， 使集电极电流脉冲的通角加大，脉冲峰值幅度下降’峰点落后于发 射极电流峰点。频串越高，上述现象就越严重。