动态特性以及相应的集电极电流脉冲波形

动态特姓曲线1代表及。较小因而^^也较小的情形，称 为欠压工作状态。它与印二办皿X静态特性曲线的交点八』决定 了集电极电流脉冲的髙度。显然,这时电流波形为尖顶佘弦体冲， 如图右方所示。 ‘

幻随着民的增加，动态线斜率遂渐减小，输出电扭厂⑽也 遂渐增加。直到它与临界线0？、静态特性曲线〜二帥^^相交于 一点八2时，放大器工作于临界状态。I此时电流波形仍为尖顶佘弦 脉冲。

3〕负载阻抗&继续增加，输出电压进一步增大，即进人过压 工作状态。动态线3就是这种情形。动态待性曲线穿过临界点 后,电流将沿临界线下降，因此集电极电流脉冲成为凹顶状。动态 线3与临界线的交点六4决定脉冲的嵩度。由动态特性曲线与静 态特性曲线〜二仰皿，延长线的交点、作垂线，交临界线于入6。 或的纵坐标目卩为电流脉冲下問处的髙度。

由此可见，：当^^。〜^^等维持不变时，垒动会引起电 琉脉冲的变代，同时也就引起&与V奪的变化。各个电淹、 电压、功率与效率等随&而变化的曲线就是负载特性曲线。负载
特性曲线是高频功率放大器的重要特性之一。我们可以惜助于动 态特牲与由此而产生的集电极电沈脉冲波形的变化，来定性地说 ：、

明负载恃性。 了

仔细观察图I 3-6，在欠庄'区至嚙界线的范围内，当〜遂渐 增大时，集电极电流脉缽的銨本僮“咖以及鴻通角~的变化都 不大。&增加，仅仅使《〜^略有减小。因此，在欠压区内的7⑶与 /㈣：几乎-持常数，仅随^^的增加而略有下降。但进人过压区后,集 电极电流脉冲开始下囬，而且凹陷裎度随着礼的增大而急剧加深， 致使/(；。与夂如也急剧下降。这棒，鈦得到了图I 3-7(0)^/00、 随及。而变化的函线。再由[皿二夂—礼的关系式看出，在欠 压医由于I咖变化很小，因此、仍随札的增加而直线上升。进 入过压区后，由于随扎的增加面显著下降，因此。皿随 礼：的增加而很缓慢地上升&近似地说，欠压时厶⑷几乎不变，过 压时几.乎不变。因而可以把欠压找态的放大器当作一个恒流 源；把过扭状态的放大器当作一个恒茁源。